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本题属于磁介质界面与磁线垂直的环境

发布日期:2019-11-16 来源:未知 点击:

  第六章 静磁场中的磁介质磁场,介质,磁,第六章,磁介质,静磁场的,磁介质车票,磁记实介质,磁介质分类

  正在一同轴电缆内导体半径为 r1 外导体的内半径为 r2 两导体可认为抱负导体 中填满磁导率为 μ1和μ2两种磁介质 各占一半空间 且介质界面为通过电缆轴的平面 下图 。设通过电缆的电流强度为I 求介质中的磁场分布和介质 导体连接面上的面电流分布。 本题属于磁介质界面取磁线垂曲的环境。且介质置入前的磁强度相对电缆轴线对称。取半径为r的圆回 12rrrIrBrB 21于是 rIB 2121 再由式 10求得介质1和介质2中的磁场强度为 rIBHrIBH 2112221211 响应磁化强度为 rIHBM 121012101rIHBM 121021202对于 处的磁化面电流和传导面电流密度为1rr 2rr 1rr 11介质介质rIMrIMirrrr 111连接介质连接介质rIHrIHirrrr 取此雷同 22介质介质 rIMrIMirrrr 122 rrrrIHriIHr连接介质 连接介质会商 由上述成果可见 处的磁化面电流和传导面电流密度分布都不服均但总面电流 的分布倒是平均的。 1rr 2rr 0iii 恰是总面电流分布的这种对称性决定了磁强度B的对称性。三多棋牌官方下载,可是 介质的引入了磁场强度H 的轴对称性 因而无法间接通过安培环计较。 趁便指出 本题假定电缆线为内部磁场为零的超导体或抱负导体 不然问题将变得十分复杂 不克不及用上述简单方式求解。 如下图所示一无限平面 a的放置电流强度为I的无限长曲线电流 电流标的目的别离沿 的负向和正向求空间磁场分布。 两条长曲线电流正在两半无限介质中的磁场 当去掉介质平面刚好取两线电流的磁场垂曲。因而 本题属于介质界面取磁线垂曲的环境。去掉介质 1的成果求得两线 的空间分布如下 aa 222200 12zayzayIzBy222200 2zayayzayayIBz 待求磁强度为 为待定乘子。为确定 z平面取闭合圆回L环抱、并以位于 处的曲线电流为轴。由式 第二式可确定乘子 0BB ay 12120BBB22 BLLLLIIdldldlIdl L2为回L位于介质1和2中的部门 成立 1200001122LLLdddI BlBlBl最终成果如下 yyIzBByazyaz 120222212 zzIyayaBByazyaz 若是需要进一步计较各介质区的磁场强度 可利用式 分区平均介质处置安培定律 2 4IdIddr llrFr12是电流元I1d l1到受力电流元I2d l2标的目的的矢径。 12012312 4rF21iir 21dSdSd2 4rFjjrdVdVd 前往

  正在一同轴电缆内导体半径为 r1 外导体的内半径为 r2 两导体可认为抱负导体 中填满磁导率为 μ1和μ2两种磁介质 各占一半空间 且介质界面为通过电缆轴的平面 下图 。设通过电缆的电流强度为I 求介质中的磁场分布和介质 导体连接面上的面电流分布。 本题属于磁介质界面取磁线垂曲的环境。且介质置入前